установленная Дж. У. Рэлеем (См.
Рэлей) (1887) зависимость намагниченности (См.
Намагниченность)
J (или магнитной индукции (См.
Магнитная индукция)
В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы (См.
Коэрцитивная сила)
Hc)
. Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого
намагничивания J =
χ
обр H ±
RH2 (см.
Намагничивания кривые), где χ
обр - обратимая
Магнитная восприимчивость, которая характеризует обратимую линейную часть процесса,
R - постоянная
Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы
намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель
Гистерезиса ∣Δ
J∣ = χ
обр ∣Δ
H∣ +
R ∣Δ
H∣
2, где ∣Δ
J∣ и ∣Δ
H∣
- абсолютные величины приращений
J и
Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (
J = 0,
H = 0), но и при др. исходных значениях
J или
В, лишь бы значение и и его изменение Δ
Н были бы малыми по сравнению с
Hc (
Н, Δ
Н <<
Hc). При этом параметры χ
обр и
R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния χ
обр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью χ
a и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см.
Намагничивание)
. При исходных
J ≠ 0 и
H ≠ 0 значение χ
обр ≠ χ
a, но χ
обр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр
R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких
мэ (
Ферриты)
до нескольких
э (
Перминвары)
.