Амплиту́да рассе́яния в квантовой физике — характеристика рассеянной волны: амплитуда исходящей сферической волны относительно входящей плоской волны в процессе рассеяния в стационарном состоянии. Последнее описывается волновой функцией

${\displaystyle \psi (\mathbf {r} )=e^{ikz}+f(\theta ){\frac {e^{ikr}}{r}}\;,}$

где ${\displaystyle \mathbf {r} \equiv \{x,y,z\}}$ — координатный вектор; ${\displaystyle r\equiv |\mathbf {r} |}$; ${\displaystyle e^{ikz}}$ — входящая плоская волна с волновым вектором ${\displaystyle k}$ вдоль оси ${\displaystyle z}$; ${\displaystyle e^{ikr}/r}$ — исходящая сферическая волна; ${\displaystyle \theta }$ — угол рассеяния; ${\displaystyle f(\theta )}$ — амплитуда рассеяния. Размерность амплитуды рассеяния — длина.

Дифференциальное эффективное поперечное сечение имеет вид

${\displaystyle {\frac {d\sigma }{d\Omega }}=|f(\theta )|^{2}\;.}$

В низкоэнергетическом режиме амплитуда рассеяния определяется длиной рассеяния.

На расстояниях, значительно превосходящих размеры рассеивателя, при упругом рассеянии волну в среде можно представить в виде суммы плоской волны, налетающей на рассеиватель, и сферической волны:

${\displaystyle \psi =e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }+{\frac {A(\theta ,\varphi )}{r}}e^{ikr}}$,

где ${\displaystyle \mathbf {k} }$ — волновой вектор, k — волновое число, ${\displaystyle A(\theta ,\varphi )}$ — амплитуда рассеяния.

Амплитуда рассеяния полностью характеризует процесс рассеяния и в общем случае зависит от направления, в котором наблюдается рассеянная волна. В отличие от сечения рассеяния (эффективного поперечного сечения) амплитуда рассеяния сохраняет информацию о фазе рассеянной волны.

Амплитуду рассеяния вперёд (без отклонения) связывает с сечением рассеивания оптическая теорема.