В современной физике электромагни́тный потенциа́л обычно означает четырёхмерный потенциал электромагнитного поля, являющийся 4-вектором (1-формой). Именно в связи с векторным (4-векторным) характером электромагнитного потенциала электромагнитное поле относится к классу векторных полей в том смысле, который употребляется в современной физике по отношению к фундаментальным бозонным полям (например, гравитационное поле является в этом смысле не векторным, а тензорным полем).

• Обозначается электромагнитный потенциал чаще всего ${\displaystyle A_{i}}$ или ${\displaystyle \varphi _{i}}$, что подразумевает величину с индексом, имеющую четыре компоненты ${\displaystyle A_{0},A_{1},A_{2},A_{3}}$ или ${\displaystyle \varphi _{0},\varphi _{1},\varphi _{2},\varphi _{3}}$, причём индексом 0, как правило, обозначается временная компонента, а индексами 1, 2, 3 — три пространственных. В данной статье мы будем придерживаться первого обозначения.
• В современной литературе могут использоваться более абстрактные обозначения.

В любой определенной инерциальной системе отсчёта электромагнитный потенциал ${\displaystyle (A_{0},\ A_{1},\ A_{2},\ A_{3})}$ распадается на скалярный (в трёхмерном пространстве) потенциал ${\displaystyle \varphi \equiv A_{0}}$ и трехмерный векторный потенциал ${\displaystyle {\vec {A}}\equiv (A_{x},A_{y},A_{z})\equiv (-A_{1},-A_{2},-A_{3})}$; эти потенциалы ${\displaystyle \varphi \ }$ и ${\displaystyle {\vec {A}}}$ и есть те скалярный и векторный потенциалы, которые используются в традиционной трёхмерной формулировке электродинамики. В случае, когда электромагнитное поле не зависит от времени (или быстротой его изменения в конкретной задаче можно пренебречь), то есть в случае (приближении) электростатики и магнитостатики, напряжённость электрического поля выражается через ${\displaystyle \varphi }$, называемый в этом случае электростатическим потенциалом, а напряжённость магнитного поля (магнитная индукция) — только через векторный потенциал. Однако в общем случае (когда поля меняются со временем) в выражение для электрического поля входит также и векторный потенциал, тогда как магнитное всегда выражается лишь через векторный (нулевая компонента электромагнитного потенциала в это выражение не входит).

Связь напряжённостей с электромагнитным потенциалом в общем случае такова в традиционных трёхмерных векторных обозначениях:

${\displaystyle {\vec {E}}=-\nabla \varphi -{\frac {\partial {\vec {A}}}{\partial t}},}$

${\displaystyle {\vec {B}}=\nabla \times {\vec {A}},}$

где ${\displaystyle {\vec {E}}}$ — напряжённость электрического поля, ${\displaystyle {\vec {B}}}$ — магнитная индукция (или, что в случае вакуума в сущности то же самое, напряженность магнитного поля), ${\displaystyle \nabla }$ — оператор набла, причём ${\displaystyle \nabla \varphi \equiv \mathrm {grad} \,\varphi }$ — градиент скалярного потенциала, а ${\displaystyle \nabla \times {\vec {A}}\equiv \mathrm {rot} \,{\vec {A}}}$ — ротор векторного потенциала.

В несколько более современной четырёхмерной формулировке эти же соотношения можно записать как выражение тензора электромагнитного поля через 4-вектор электромагнитного потенциала:

${\displaystyle F_{\mu \nu }=\partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu },}$

где ${\displaystyle F_{\mu \nu }}$ — тензор электромагнитного поля, компоненты которого представляют собой компоненты ${\displaystyle E_{x},E_{y},E_{z},B_{x},B_{y},B_{z}}$.

Приведённое выражение является обобщением выражения ротора для случая четырёхмерного векторного поля.

При переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой компоненты ${\displaystyle A_{0},A_{1},A_{2},A_{3}}$ преобразуются, как это свойственно компонентам 4-вектора, посредством преобразований Лоренца.