понижение частот электромагнитного излучения, одно из проявлений
Доплера эффекта
. Название "К. с." связано с тем, что в видимой части спектра в результате этого явления линии оказываются смещенными к его красному концу; К. с. наблюдается и в излучениях любых др. частот, например в радиодиапазоне. Противоположный эффект, связанный с повышением частот, называется синим (или фиолетовым) смещением. Чаще всего термин "К. с." используется для обозначения двух явлений - космологическое К. с. и гравитационное К. с.
Космологическим (метагалактическим) К. с. называют наблюдаемое для всех далёких источников (галактик (См.
Галактики)
, квазаров (См.
Квазары)) понижение частот излучения, свидетельствующее об удалении этих источников друг от друга и, в частности, от нашей Галактики, т. е. о нестационарности (расширении) Метагалактики. К. с. для галактик было обнаружено американским астрономом В. Слайфером в 1912-14; в 1929 Э.
Хаббл открыл, что К. с. для далёких галактик больше, чем для близких, и возрастает приблизительно пропорционально расстоянию (закон К. с., или закон Хаббла). Предлагались различные объяснения наблюдаемого смещения спектральных линий. Такова, например, гипотеза о распаде световых квантов за время, составляющее миллионы и миллиарды лет, в течение которого свет далёких источников достигает земного наблюдателя; согласно этой гипотезе, при распаде уменьшается энергия, с чем связано и изменение частоты излучения. Однако эта гипотеза не подтверждается наблюдениями. В частности, К. с. в разных участках спектра одного и того же источника, в рамках гипотезы, должно быть различным. Между тем все данные наблюдений свидетельствуют о том, что К. с. не зависит от частоты, относительное изменение частоты
z = (ν0- ν)/ν0 совершенно одинаково для всех частот излучения не только в оптическом, но и в радиодиапазоне данного источника (
ν0 - частота некоторой линии спектра источника,
ν - частота той же линии, регистрируемая приёмником;
ν<ν0). Такое изменение частоты - характерное свойство доплеровского смещения и фактически исключает все др. истолкования К. с.
В относительности теории (См.
Относительности теория) доплеровское К. с. рассматривается как результат замедления течения времени в движущейся системе отсчёта (эффект специальной теории относительности). Если скорость системы источника относительно системы приёмника составляет
υ (в случае метагалактич. К. с.
υ - это
Лучевая скорость)
, то
(
c - скорость света в вакууме) и по наблюдаемому К. с. легко определить лучевую скорость источника:
. Из этого уравнения следует, что при z → ∞ скорость
v приближается к скорости света, оставаясь всегда меньше её (v < с). При скорости
v, намного меньшей скорости света (
υ << с)
, формула упрощается:
υ ≈
cz. Закон Хаббла в этом случае записывается в форме
υ = cz = Hr (
r - расстояние,
Н - постоянная Хаббла). Для определения расстояний до внегалактических объектов по этой формуле нужно знать численное значение постоянной Хаббла
Н. Знание этой постоянной очень важно и для космологии (См.
Космология)
: с ней связан т. н. возраст Вселенной.
Вплоть до 50-х гг. 20 в. внегалактические расстояния (измерение которых связано, естественно, с большими трудностями) сильно занижались, в связи с чем значение Н, определённое по этим расстояниям, получилось сильно завышенным. В начале 70-х гг. 20 в. для постоянной Хаббла принято значение Н = 53 ± 5 (км/сек)/Мгпс, обратная величина Т = 1/Н = 18 млрд. лет.
Фотографирование спектров слабых (далёких) источников для измерения К. с., даже при использовании наиболее крупных инструментов и чувствительных фотопластинок, требует благоприятных условий наблюдений и длительных экспозиций. Для галактик уверенно измеряются смещения
z ≈ 0,2, соответствующие скорости
υ ≈ 60 000
км/сек и расстоянию свыше 1 млрд.
пс. При таких скоростях и расстояниях закон Хаббла применим в простейшей форме (погрешность порядка 10\%, т. е. такая же, как погрешность определения
Н)
. Квазары в среднем в сто раз ярче галактик и, следовательно, могут наблюдаться на расстояниях в десять раз больших (если пространство евклидово). Для квазаров действительно регистрируются
z ≈ 2 и больше. При смещениях
z = 2 скорость
υ ≈ 0,8․
с = 240 000
км/сек. При таких скоростях уже сказываются специфические космологические эффекты - нестационарность и кривизна пространства - времени (См.
Кривизна пространства-времени); в частности, становится неприменимым понятие единого однозначного расстояния (одно из расстояний - расстояние по К. с. - составляет здесь, очевидно,
r= υlH = 4,5 млрд.
пс)
. К. с. свидетельствует о расширении всей доступной наблюдениям части Вселенной; это явление обычно называется расширением (астрономической) Вселенной.
Гравитационное К. с. является следствием замедления темпа времени и обусловлено гравитационным полем (эффект общей теории относительности). Это явление (называется также эффектом Эйнштейна, обобщённым эффектом Доплера) было предсказано А.
Эйнштейном
в 1911, наблюдалось начиная с 1919 сначала в излучении Солнца, а затем и некоторых др. звёзд. Гравитационное К. с. принято характеризовать условной скоростью
υ, вычисляемой формально по тем же формулам, что и в случаях космологического К. с. Значения условной скорости: для Солнца
υ = 0,6
км/сек, для плотной звезды Сириус В
υ = 20
км/сек. В 1959 впервые удалось измерить К. с., обусловленное гравитационным полем Земли, которое очень мало:
υ = 7,5․10
-5см/ сек (см.
Мёссбауэра эффект)
. В некоторых случаях (например, при коллапсе гравитационном (См.
Коллапс гравитационный)) должно наблюдаться К. с. обоих типов (в виде суммарного эффекта).
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 4 изд., М., 1962, § 89, 107; Наблюдательные основы космологии, пер. с англ., М., 1965.
Г. И. Наан.