Digite uma palavra ou frase em qualquer idioma 👆
Idioma:
Tradução e análise de palavras por inteligência artificial ChatGPT
Nesta página você pode obter uma análise detalhada de uma palavra ou frase, produzida usando a melhor tecnologia de inteligência artificial até o momento:
- como a palavra é usada
- frequência de uso
- é usado com mais frequência na fala oral ou escrita
- opções de tradução de palavras
- exemplos de uso (várias frases com tradução)
- etimologia
O que (quem) é межкристаллическая сила сцепления - definição
СИЛА, ВОЗНИКАЮЩАЯ МЕЖДУ ДВУМЯ КОНТАКТИРУЮЩИМИ ТЕЛАМИ И ПРЕПЯТСТВУЮЩАЯ ВОЗНИКНОВЕНИЮ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ
Трение сцепления; Сила трения покоя; Коэффициент трения покоя; Сила сцепления
Знание - сила
СОВЕТСКИЙ И РОССИЙСКИЙ НАУЧНО-ПОПУЛЯРНЫЙ ЖУРНАЛ
Знание-сила; Знание — сила (журнал); Знание-сила (журнал); Знание — Сила; Знание - сила; Знание - Сила; Знание-Сила; Знание – сила; Знание - сила (журнал); Знание – сила: Фантастика; Знание — сила: Фантастика
("Зна́ние - си́ла",)
ежемесячный научно-популярный и научно-художественный иллюстрированный журнал для молодёжи, орган Всесоюзного общества "Знание". Издаётся в Москве с 1926 (в 1942-45 не выходил). В журнале освещаются важнейшие современные проблемы науки и техники, рассказывается об интересных фактах и событиях прошлого и др. Тираж (1972) 500 тыс. экз.
ПОДЪЕМНАЯ СИЛА
Подъёмная сила (аэродинамика); Подъемная сила; Подъемная сила (аэродинамика); Сила подъёмная; Коэффициент подъёмной силы; Коэффициент подъемной силы
составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело; направлена перпендикулярно скорости движения тела.
Подъёмная сила
Подъёмная сила (аэродинамика); Подъемная сила; Подъемная сила (аэродинамика); Сила подъёмная; Коэффициент подъёмной силы; Коэффициент подъемной силы
составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело, направленная перпендикулярно к скорости тела (к скорости центра тяжести тела, если оно движется непоступательно). Возникает П. с. вследствие несимметрии обтекания тела средой. Например, при обтекании крыла самолёта (рис. 1) частицы среды, обтекающие нижнюю поверхность, проходят за тот же промежуток времени меньший путь, чем частицы, обтекающие верхнюю, более выпуклую поверхность и, следовательно, имеют меньшую скорость. Но, согласно Бернулли уравнению (См. Бернулли уравнение), там, где скорость частиц меньше, давление среды больше и наоборот. В результате давление среды на нижнюю поверхность крыла будет больше, чем на верхнюю, что и приводит к появлению П. с.
Несимметричное обтекание крыла можно представить как результат наложения на симметричное течение циркуляционного потока вокруг контура крыла, направленного на более выпуклой части поверхности в сторону течения, что приводит к увеличению скорости, а на менее выпуклой - против течения, что приводит к её уменьшению. Тогда П. с. Y будет зависеть от величины циркуляции скорости (См. Циркуляция скорости) Г и, согласно Жуковского теореме (См. Жуковского теорема), для участка крыла длиной L, обтекаемого плоскопараллельным потоком идеальной несжимаемой жидкости, Y = ρυГL, где ρ - плотность среды, υ - скорость набегающего потока.
Поскольку Г имеет размерность [υ․l], то П. с. можно выразить равенством Y = cyρSυ2/2 обычно применяемым, в аэродинамике где S - величина характерной для тела площади (например, площадь крыла в плане), су - безразмерный коэффициент П. с., зависящий от формы тела, его ориентации в среде и чисел Рейнольдса Re и Маха М. Значение су определяют теоретическим расчётом или экспериментально. Так, согласно теории Жуковского, для крыла в плоско-параллельном потоке су = 2m (α - α0), где α - угол атаки (угол между направлением скорости набегающего потока и хордой крыла), α0 - угол нулевой П. с., m - коэффициент, зависящий только от формы профиля крыла, например, для тонкой изогнутой пластины m = π. В случае крыла конечного размаха / коэффициент m = π/(1 - 2/λ), где λ = l2/S - удлинение крыла.
В реальной жидкости в результате влияния вязкости величина m меньше теоретической, причём эта разница возрастает по мере увеличения относительной толщины профиля; значение угла α0 также меньше теоретического. Кроме того, с увеличением угла α зависимость су от α (рис. 2), перестаёт быть линейной и величина dcy/dα монотонно убывает, становясь равной нулю при угле атаки αкр, которому соответствует максимальная величина коэффициента П. с. - cymax. Дальнейшее увеличение а ведёт к падению су вследствие отрыва пограничного слоя от верхней поверхности крыла. Величина cymax имеет существенное значение, т.к. чем она больше, тем меньше скорость взлёта и посадки самолёта.
При больших, но докритических скоростях, т. е. таких, для которых М < Мкр (Mkp - значение числа М набегающего потока, при котором вблизи поверхности профиля местные значения числа М = 1), становится существенной сжимаемость газа. Для слабо изогнутых и тонких профилей при малых углах атаки сжимаемость можно приближённо учесть, положив
При сверхзвуковых скоростях характер обтекания существенно меняется. Так, при обтекании плоской пластины у передней кромки на верхней поверхности образуются волны разрежения, а на нижней - Ударная волна (рис. 3). В результате давление рн на нижней поверхности пластины становится больше, чем на верхней (рв); возникает суммарная сила, нормальная к поверхности пластины, составляющая которой, перпендикулярная к скорости набегающего потока, и есть П. с. Для малых М > 1 и малых α П. с. пластины может быть вычислена по формуле 
. Эта формула справедлива и для тонких профилей произвольной формы с острой передней кромкой.
Лит.: Жуковский Н.Е., О присоединенных вихрях, Избр. соч., т. 2, М. - Л., 1948; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 2 изд., М., 1957; Голубев В. В., Лекции по теории крыла, М. - Л., 1949; Абрамович Г. Н., Прикладная газовая динамика, 2 изд., М., 1953; Ферри А., Аэродинамика сверхзвуковых течений, пер. с англ., М., 1953.
М. Я. Юделович.
Рис. 1. Обтекание профиля крыла самолёта. Скорость νн < νв, давление рн>рв, Y - подъёмная сила крыла.
Рис. 2. Зависимость су от α.
Рис. 3. Схема сверхзвукового обтекания пластинки: νв > ν1, рв < p1; ν2 < νв, р2 > рв; νн < ν1, рн > ν1; ν3> νн, p3 < рн.
Wikipédia
Трение покоя
Тре́ние поко́я, трение сцепления — сила, возникающая между двумя неподвижными контактирующими телами и препятствующая возникновению относительного движения. Эту силу необходимо преодолеть для того, чтобы привести два контактирующих тела в движение друг относительно друга. Возникает при микроперемещениях (например, при деформации) контактирующих тел. Трение покоя наблюдается до перехода к движению на макроуровне, когда начинает действовать сила трения качения или скольжения. Действует в направлении, противоположном направлению возможного относительного движения. Максимальная сила трения покоя обычно несколько выше, чем сила трения скольжения.
В 1779 году французский физик Кулон установил, от чего зависит максимальная сила трения покоя. Оказалось, что сила трения покоя зависит от того, с какой силой прижимаются друг к другу соприкасающиеся предметы. Также было установлено, что трение покоя зависит от материала соприкасающихся поверхностей.
Примером силы трения покоя может служить эскалатор со стоящим на нем человеком. Также эта сила проявляется в забитом в доску гвозде, завязанном банте или шнурке и т.д.
Максимальная сила трения покоя в простейшем приближении: , где — коэффициент трения покоя, — сила нормальной реакции опоры.
