установка, создающая поток воздуха или газа для эксперимент, изучения явлений, сопровождающих обтекание тел. С помощью А. т. определяются силы, возникающие при полёте самолётов и вертолётов, ракет и космических кораблей, при движении подводных судов в погруженном состоянии; исследуются их устойчивость и управляемость; отыскиваются оптимальные формы самолётов, ракет, космических и подводных кораблей, а также автомобилей и поездов; определяются ветровые нагрузки, а также нагрузки от взрывных волн, действующие на здания и сооружения - мосты, мачты электропередач, дымовые трубы и т. п. В специальных А. т. исследуется нагревание и теплозащита ракет, космических кораблей и сверхзвуковых самолётов.

Опыты в А. т. основываются на принципе обратимости движения, согласно которому перемещение тела относительно воздуха (или жидкости) можно заменить движением воздуха, набегающего на неподвижное тело. Для моделирования движения тела в покоящемся воздухе необходимо создать в А. т. равномерный поток, имеющий в любых точках равные и параллельные скорости (равномерное поле скоростей), одинаковые плотность и температуру. Обычно в А. т. исследуется обтекание модели проектируемого объекта или его частей и определяются действующие на неё силы. При этом необходимо соблюдать условия, которые обеспечивают возможность переносить результаты, полученные для модели в лабораторных условиях, на полноразмерный натурный объект (см. Моделирование, Подобия теория). При соблюдении этих условий Аэродинамические коэффициенты для исследуемой модели и натурного объекта равны между собой, что позволяет, определив аэродинамический коэффициент в А. т., рассчитать силу, действующую на натуру (например, самолёт).

Прототип А. т. был создан в 1897 К. Э. Циолковским, использовавшим для опытов поток воздуха на выходе из центробежного вентилятора. В 1902 Н. Е. Жуковский построил А. т., в которой осевым вентилятором создавался воздушный поток со скоростью до 9 м/сек. Первые А. т. разомкнутой схемы были созданы Т. Стантоном в Национальной физической лаборатории в Лондоне в 1903 и Н. Е. Жуковским в Москве в 1906, а первые замкнутые А. т. - в 1907-1909 в Гёттингене Л. Прандтлем и в 1910 Т. Стантоном. Первая А. т. со свободной струей в рабочей части была построена Ж. Эйфелем в Париже в 1909. Дальнейшее развитие А. т. шло преимущественно по пути увеличения их размеров и повышения скорости потока в рабочей части (где помещается модель), которая является одной из основных характеристик А. т.

В связи с развитием артиллерии, реактивной авиации и ракетной техники появляются сверхзвуковые А. т., скорость потока в рабочей части которых превышает скорость распространения звука. В аэродинамике больших скоростей скорость потока или скорость полёта летательных аппаратов характеризуется числом М = v/a (т. е. отношением скорости потока v к скорости звука а). В соответствии с величиной этого числа А. т. делят на 2 основные группы: дозвуковые, при М < 1, и сверхзвуковые, при М > 1.

Дозвуковые аэродинамические трубы. Дозвуковая А. т. постоянного действия (рис. 1) состоит из рабочей части 1, обычно имеющей вид цилиндра с поперечным сечением в форме круга или прямоугольника (иногда эллипса или многоугольника). Рабочая часть А. т. может быть закрытой или открытой (рис. 2, а и б), а если необходимо создать А. т. с открытой рабочей частью, статическое давление в которой не равно атмосферному, струю в рабочей части отделяют от атмосферы т. н. камерой Эйфеля (рис. 2) (высотной камерой). Исследуемая модель 2 (рис. 1) крепится державками к стенке рабочей части А. т. или к аэродинамическим весам 3. Перед рабочей частью расположено Сопло 4, которое создаёт поток газа с заданными и постоянными по сечению скоростью, плотностью и температурой (6 - спрямляющая решётка, выравнивающая поле скоростей). Диффузор 5 уменьшает скорость и соответственно повышает давление струи, выходящей из рабочей части. Компрессор (вентилятор) 7, приводимый в действие силовой установкой 8, компенсирует потери энергии струи; направляющие лопатки 9 уменьшают потери энергии воздуха, предотвращая появление вихрей в поворотном колене; обратный канал 12 позволяет сохранить значительную часть кинетической энергии, имеющейся в струе за диффузором. Радиатор 10 обеспечивает постоянство температуры газа в рабочей части А. т. Если в каком-либо сечении канала А. т. статическое давление должно равняться атмосферному, в нём устанавливают клапан 11.

Размеры дозвуковых А. т. колеблются от больших А. т. для испытаний натурных объектов (например, двухмоторных самолётов) до миниатюрных настольных установок.

А. т., схема которой приведена на рис. 1, относится к типу т. н. замкнутых А. т. Существуют также разомкнутые А. т., в которых газ к соплу подводится из атмосферы или специальных ёмкостей. Существенной особенностью дозвуковых А. т. является возможность изменения скорости газа в рабочей части за счёт изменения перепада давления.

Согласно теории подобия, для того чтобы аэродинамические коэффициенты у модели и натуры (самолёта, ракеты и т. п.) были равны, необходимо, кроме геометрического подобия, иметь одинаковые значения чисел М и Рейнольдса числа Re в А. т. и в полёте (Re = ρvl/μ, ρ - плотность среды, μ - динамич. вязкость, l - характерный размер тела). Чтобы обеспечить эти условия, энергетическая установка, создающая поток газа в А. т., должна обладать достаточной мощностью (мощность энергетической установки пропорциональна числу М, квадрату числа Re и обратно пропорциональна статическому давлению в рабочей части p_c.

Сверхзвуковые аэродинамические трубы. В общих чертах схемы сверхзвуковой и дозвуковой А. т. аналогичны (рис. 1 и 3). Для получения сверхзвуковой скорости газа в рабочей части А. т. применяют т. н. сопло Лаваля, которое представляет собой сначала сужающийся, а затем расширяющийся канал. В сужающейся части скорость потока увеличивается и в наиболее узкой части сопла достигает скорости звука, в расширяющейся части сопла скорость становится сверхзвуковой и увеличивается до заданного значения, соответствующего числу М в рабочей части. Каждому числу М отвечает определённый контур сопла. Поэтому в сверхзвуковых А. т. для изменения числа М в рабочей части применяют сменные сопла или сопла с подвижным контуром, позволяющим менять форму сопла.

В диффузоре сверхзвуковой А. т. скорость газа должна уменьшаться, а давление и плотность возрастать, поэтому его делают, как и сопло, в виде сходящегося - расходящегося канала. В сходящейся части сверхзвуковая скорость течения уменьшается, а в некотором сечении возникает скачок уплотнения (Ударная волна), после которого скорость становится дозвуковой. Для дальнейшего замедления потока контур трубы делается расширяющимся, как у обычного дозвукового диффузора. Для уменьшения потерь диффузоры сверхзвуковых А. т. часто делают с регулируемым контуром, позволяющим изменять минимальное сечение диффузора в процессе запуска установки.

В сверхзвуковой А. т. потери энергии в ударных волнах, возникающих в диффузоре, значительно больше потерь на трение и вихреобразование. Кроме того, значительно больше потери при обтекании самой модели, поэтому для компенсации этих потерь сверхзвуковые А. т. имеют многоступенчатые компрессоры и более мощные силовые установки, чем дозвуковые А. т.

В сверхзвуковом сопле по мере увеличения скорости воздуха уменьшаются его температура Т и давление р, при этом относительная влажность воздуха, обычно содержащего водяные пары, возрастает, и при числе М ≈ 1,2 происходит конденсация пара, сопровождающаяся образованием ударных волн - скачков конденсации, существенно нарушающих равномерность поля скоростей и давлений в рабочей части А. т. Для предотвращения скачков конденсации влага из воздуха, циркулирующего в А. т., удаляется в специальных осушителях 11.

Одним из основных преимуществ сверхзвуковых А. т., осуществляемых по схеме рис. 3, является возможность проведения опытов значительной продолжительности. Однако для многих задач аэродинамики это преимущество не является решающим. К недостаткам таких А. т. относятся: необходимость иметь энергетические установки большой мощности, а также трудности, возникающие при числах М > 4 вследствие быстрого роста требуемой степени сжатия компрессора. Поэтому широкое распространение получили т. н. баллонные А. т., в которых для создания перепада давлений перед соплом помещают баллоны высокого давления, содержащие газ при давлении 100 Мн/м² (1000 кгс/см²), а за диффузором - вакуумные ёмкости (газгольдеры), откачанные до абсолютного давления 100-0,1 н/м² (10^-3-10^-6 кгс/см²), или систему эжекторов (рис. 4).

Одной из основных особенностей А. т. больших чисел М (М > 5) является необходимость подогрева воздуха во избежание его конденсации в результате понижения температуры с ростом числа М. В отличие от водяных паров, воздух конденсируется без заметного переохлаждения. Конденсация воздуха существенно изменяет параметры струи, вытекающей из сопла, и делает её практически непригодной для аэродинамического эксперимента. Поэтому А. т. больших чисел М имеют подогреватели воздуха. Температура T₀, до которой необходимо подогреть воздух, тем больше, чем больше число М в рабочей части А. т. и давление перед соплом p₀. Например, для предотвращения конденсации воздуха в А. т. при числах М ≈ 10 и p₀ ≈ 5 Мн/м² (50 кгс/см²) необходимо подогревать воздух до абсолютной температуры T₀ ≈ 1000 К.

Развитие техники идёт в направлении дальнейшего увеличения скоростей полёта. Спускаемые космические аппараты "Восток" и "Восход" входят в атмосферу Земли с первой космической скоростью v_1кос ≈ 8 км/сек (т. е. М > 20). Космические корабли, возвращающиеся на Землю с Луны и др. планет, будут входить в атмосферу со второй космической скоростью v_2кос ≥ 11 км/сек (М > 30). При таких скоростях полёта температура газа за ударной волной, возникающей перед летящим телом, превыщает 10000 К, молекулы азота и кислорода диссоциируют (распадаются на атомы), и становится существенной Ионизация атомов. Необходимо исследовать влияние этих процессов на силы, возникающие при обтекании тела, и тепловые потоки, поступающие к его поверхности. Для этого в А. т. необходимо получить не только натурные значения чисел М и Re, но и соответствующие температуры T₀. Это привело к созданию новых типов А. т., работающих с газом, нагретым до высоких температур, значительно превышающих температуру, необходимую для предотвращения конденсации воздуха при данном числе М. К установкам этой группы относятся ударные трубы, импульсные установки, электродуговые установки и т. п.

Ударная труба (рис. 5, а) представляет собой ступенчатую цилиндрическую трубу, состоящую из двух секций - высокого 1 и низкого 2 давления, разделённых мембраной 3. В секции 1 содержится "толкающий" газ (обычно Не или Н), нагретый до высокой температуры и сжатый до давления p₁. Секция низкого давления заполняется рабочим газом (воздухом) при низком давлении p₂ Это состояние, предшествующее запуску А. т., соответствует на рис. 5, б времени t₀. После разрыва мембраны 3 по рабочему газу начинает перемещаться ударная волна 4, которая сжимает его до давления р и повышает температуру. За ударной волной с меньшей скоростью двигается контактная поверхность 5, разделяющая толкающий и рабочий газы (момент времени t₁). Давление и температура рабочего газа в объёме между ударной волной и контактной поверхностью постоянны. В дальнейшем ударная волна 4 пройдёт через сопло 6 и рабочую часть А. т. 7 в ёмкость 8, и в рабочей части установится сверхзвуковое течение с давлением p₄ (момент времени t₂).

Исследование обтекания газом модели 9 начинается в тот момент, когда ударная волна 4 пройдёт сечение, в котором расположена модель, и заканчивается, когда в это сечение придёт контактная поверхность. Поскольку скорость движения ударной волны в трубе 2 больше скорости контактной поверхности, очевидно, что длительность эксперимента в А. т. тем больше, чем больше длина "разгонной" трубы 2. В существующих ударных А. т. эта длина достигает 200-300 м.

Рассмотренный тип ударных А. т. даёт возможность получить температуры около 8000 К при времени работы порядка миллисекунд. Применяя ударные А. т. с несколькими мембранами, удаётся получить температуры до 18000 К.

Электродуговые А. т. Для решения многих задач аэродинамики можно ограничиться меньшими температурами, но требуется значительное время эксперимента, например при исследовании аэродинамического нагрева (См. Аэродинамический нагрев) или теплозащитных покрытий.

В электродуговых А. т. (рис. 6) воздух, подаваемый в форкамеру сопла, подогревается в электрической дуге до температуры Аэродинамическая труба6000 К. Дуга, образующаяся в кольцевом канале между охлаждаемыми поверхностями центрального электрода 1 и камеры 2, вращается с большой частотой магнитным полем, создаваемым индуктивной катушкой 7 (вращение дугового разряда необходимо для уменьшения эрозии электродов). А. т. этого типа позволяет получить числа М до 20 при длительности эксперимента в несколько сек. Однако давление в форкамере обычно не превышает 10 Мн/м² (100 кгс/см²).

Большие давления в форкамере Аэродинамическая труба60 Мн/м² (600 кгс/см²) и, соответственно, большие значения числа М можно получить в т. н. импульсных А. т., в которых для нагревания газа применяется искровой разряд батареи высоковольтных конденсаторов. температура в форкамере импульсной А. т. Аэродинамическая труба 6000 К, время работы - несколько десятков мсек.

Недостатки установок этого типа - загрязнение потока продуктами эрозии электродов и сопла и изменение давления и температуры газа в процессе эксперимента.

Лит.: Пэнкхёрст Р. и Холдер Д., Техника эксперимента в аэродинамических трубах, пер. с англ., М., 1955; Закс Н. А., Основы экспериментальной аэродинамики, 2 изд., М., 1953; Хилтон У. Ф., Аэродинамика больших скоростей, пер. с англ., М., 1955; Современная техника аэродинамических исследований при гиперзвуковых скоростях, под ред. А. М. Крилла, пер. с англ., М., 1965; Исследование гиперзвуковых течений, под ред. Ф. Р. Риддела, пер. с англ., М., 1965.

М. Я. Юделович.

Рис. 1. Дозвуковая аэродинамическая труба.

Рис. 2. Схемы рабочей части аэродинамической трубы (а - закрытая, б - открытая, в - открытая рабочая часть с камерой Эйфеля): 1 - модель; 2 - сопло; 3 - диффузор; 4 - струя газа, выходящего из сопла; 5 - камера Эйфеля; 6 - рабочая часть.

Рис. 3. Сверхзвуковая аэродинамическая труба: 1 - рабочая часть; 2 - модель; 3 - аэродинамические весы; 4 - сопло; 5 - диффузор; 6 - спрямляющие решётки; 7 - компрессор с двигателем ; 9 - обратный канал; 10 - теплообменник; 11 - осушитель воздуха.

Рис. 4. Две баллонные аэродинамические трубы с повышенным давлением на входе в сопло и с пониженным давлением на выходе из диффузора, создаваемым: а - двухступенчатым эжектором и б - вакуумным газгольдером; 1 - компрессор высокого давления; 2 - осушитель воздуха; 3 - баллоны высокого давления; 4 - дроссельный кран; 5 - ресивер сопла; 6 - сопло; 7 - модель; 8 - диффузор аэродинамической трубы; 9 - эжекторы; 10 - дроссельные краны; 11 - диффузор эжектора; 12 - быстродействующий кран; 13 - вакуумный газгольдер; 14 - вакуумный насос; 15 - подогреватель воздуха; 16 - радиатор.

Рис. 5. а - ударная аэродинамическая труба; б - график изменения давления в ударной трубе.

Рис. 6. Электродуговая аэродинамическая труба: 1 - центральный (грибообразный) электрод, охлаждаемый водой; 2 - стенки камеры, переходящие в сверхзвуковое сопло, охлаждаемые водой; 3 - рабочая часть с высотной камерой; 4 - модель; 5 - диффузор; 6 - дуговой разряд; 7 - индукционная катушка, вращающая дуговой разряд; I - контакты для подведения электрического тока дугового разряда; II - контакты для подведения электрического тока к индукционной катушке.

общее название оптических приборов, предназначенных для визуального наблюдения за удалёнными предметами. К З. т. относятся подзорные трубы, Телескопы, бинокли (См. Бинокль), Перископы, Дальномеры, Прицелы, геодезические трубы и др. приборы. З. т. известны с конца 16 - начала 17 вв. В 1609 З. т. 32-кратного увеличения построил и впервые применил для астрономических исследований Г. Галилей. Отличный от галилеевского тип З. т. предложил в 1610-11 И. Кеплер (впервые построена около 1630). Основные элементы З. т. - Объектив и Окуляр. Объектив З. т. представляет собой собирающую систему (обычно из двух склеенных линз, реже - многолинзовую или зеркально-линзовую). Он даёт действительное уменьшенное и перевёрнутое изображение удалённого предмета вблизи своей фокальной плоскости. Это изображение рассматривают в окуляр, как в лупу (См. Лупа), совмещая его с фокальной плоскостью окуляра. В наиболее употребительных З. т. типа Кеплера (рис., а) окуляр также является собирающей системой и даваемое изображение оказывается перевёрнутым. Астрономические, геодезические и др. З. т., в которых ориентация изображения безразлична, построены по этой схеме. Если необходимо получить прямое изображение, между объективом и окуляром З. т. Кеплера помещают оборачивающую систему - призменную (например, в биноклях) или линзовую (в старых подзорных трубах, перископах и вообще в системах, длина которых может быть велика). Плоскость создаваемого объективом действительного промежуточного изображения в трубе Кеплера находится между объективом и окуляром, и в неё можно поместить измерительную шкалу, например перекрестие нитей, или фотопластинку. Поэтому при наблюдениях, связанных с точными измерениями, применяется только этот тип З. т. Окуляры современных кеплеровских З. т., как правило, обладают большим полем зрения, доходящим до 90-100°; в них должны быть исправлены Астигматизм, Кривизна поля, Кома и Хроматическая аберрация. Поэтому обычно такие окуляры представляют собой сложные системы из двух и более линз. З. т. типа Галилея (рис., б) даёт прямое изображение. Её окуляром служит рассеивающая линза, располагаемая перед плоскостью промежуточного действительного изображения. Подобные З. т. обладают малым углом зрения и в настоящее время употребляются редко, главным образом в театральных биноклях. Угловое Увеличение оптическое З. т. для наземных наблюдений - не выше нескольких десятков, в больших телескопах - до 500 и выше. Угол поля зрения наиболее значителен у З. т. с оборачивающей системой.

Лит.: Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд., ч. 1-2, М. - Л., 1948-52; Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3).

Г. Г. Слюсарев.

Ход лучей в зрительной трубе: а - труба Кеплера; б - труба Галилея. Лучи, попадающие в объектив - L₁ от удалённого предмета, практически параллельны. Объектив даёт действительное перевёрнутое изображение предмета в своей фокальной плоскости FE. Расходящийся пучок лучей из точки Е падает на окуляр L₂; т. к. фокальная плоскость окуляра также проходит через точку Е, то выходящий из трубы пучок параллелен побочной оптической оси окуляра. Попадая в глаз А, лучи сходятся на его сетчатке и дают действительное изображение предмета (f₁ и f₂ - фокусные расстояния объектива и окуляра: ω - угол, под которым предмет виден без зрительной трубы; ω' - угол, под которым наблюдается изображение предмета в трубе, tg ω'/tg ω - угловое увеличение трубы).

ДЫМОХ'ОД, дымохода, ·муж. Полый канал, по которому дым проходит из печки в трубу. Дымоход завалило, и печка дымит.

дымовой канал, канал для отвода дымовых газов отопительных печей, плит, водогрейных колонок и т.п. В кирпичных зданиях Д. устраиваются обычно во внутренних капитальных стенах (толщина стенки Д. должна быть не менее ¹/₂ кирпича); нередко Д. выполняются из асбестоцементных труб, керамических или бетонных блоков. Сечение Д. может быть прямоугольным, круглым или овальным. Д. выводится над крышей здания для выпуска дыма в атмосферу и заканчивается оголовком в виде дымовой трубы, часто объединяющей несколько Д. Рядом с Д. рекомендуется устраивать каналы вытяжной вентиляции, работающей с естественным побуждением.

вертикальная труба для удаления в атмосферу газообразных продуктов сгорания топлива из котельных агрегатов или промышленных и отопительных печей. В небольших отопительных котельных и печах Д. т. предназначены для создания естественной тяги, под воздействием которой воздух для сгорания топлива поступает в топку, а дымовые газы удаляются из неё. В крупных котельных установках естественная тяга заменена искусственной, осуществляемой Дымососами. По санитарным нормам Д. т. должна быть тем выше, чем больше часовой расход топлива, его зольность и содержание серы. Д. т. состоит из фундамента, цоколя и ствола. Внутренняя поверхность ствола Д. т. защищается футеровкой из огнеупорного кирпича. Размеры (высота и диаметр устья) Д. т. в СССР унифицированы. Их делают кирпичными высотой до 120 м и диаметром от 0,75 до 8 м, железобетонными высотой до 300 м и диаметром до 10 м и из стальных листов (толщиной 3-15 мм) высотой не более 40 м и диаметром от 0,4 до 1 м.