Леон (р. 7.8.1889, Севр, близ Парижа), французский физик. Учился в Мюнхенском и Парижском университетах. В 1928-32 профессор Парижского университета, в 1932-39 профессор Коллеж де Франс. В 1941 переехал в США, где преподавал в различных университетах. Профессор Колумбийского университета. Круг научных интересов Б. весьма широк: классическая электродинамика, квантовая механика, физика твёрдого тела, радиофизика, статистическая физика, теория информации.

Одновременно с немецкими физиками Г. Вентцелем и Х. Крамерсом (1926) разработал метод квазиклассического приближения в квантовой механике. Б. нашёл зависимость намагниченности парамагнетика от напряжённости магнитного поля и температуры (формула Б.). Открыл существование зон "разрешенных" значений энергии электронов в твёрдом теле (т. н. зон Бриллюэна) и впервые объяснил многие физические свойства металлов и полупроводников. Б. развил новую концепцию механизма распространения электромагнитных волн в волноводах.

Начиная с 40-х гг. Б. особое внимание уделяет теории информации. Изучал вопросы общности и взаимосвязи понятия энтропии в термодинамике и теории информации. Показал, что получение информации о состоянии физической системы эквивалентно соответствующему уменьшению её энтропии и, в согласии со вторым началом термодинамики, неизбежно сопровождается компенсирующим возрастанием энтропии какой-либо иной системы.

Соч. в рус. пер.: Квантовая статистика, Хар.- К., 1934; Атом Бора, М.-Л., 1935: Ультравысокочастотные волны, "Успехи физических наук", 1941, т. 25, в. 4; Теория магнетрона, М., 1946; Распространение волн в периодических структурах, М., 1959 (совм. с М. Пароди); Наука и теория информации, М., 1960; Научная неопределенность и информация, М., 1966.

Л. Бриллюэн.

рассеяние оптического излучения конденсированными средами (твёрдыми телами и жидкостями) в результате его взаимодействия с собственными упругими колебаниями этих сред. М. - Б. р. сопровождается изменением набора частот (длин волн), характеризующих излучение, - его спектрального состава. Например, М. - Б. р. монохроматического света (См. Монохроматический свет) в кристаллах приводит к появлению шести частотных компонент рассеянного света, в жидкостях - трёх (одна из них - неизмененной частоты).

Сравнительно сильное взаимодействие между частицами конденсированных сред (в кристаллах оно связывает их в упорядоченную пространственную решётку) приводит к тому, что эти частицы не могут двигаться независимо - любое их возбуждение распространяется в среде в виде волны. Однако при любой отличной от абсолютного нуля температуре частицы находятся в тепловом движении. В результате по всевозможным направлениям в среде распространяются упругие волны различных частот (см. Гиперзвук). Наложение таких волн друг на друга вызывает появление т. н. флуктуаций плотности среды (малых локальных отклонений плотности от её среднего значения), на которых и рассеивается свет (см. Рассеяние света). М. - Б. р. показывает, что световые волны взаимодействуют непосредственно с упругими волнами, обычно не наблюдаемыми по отдельности. Особенно наглядна физическая картина явления в случае кристаллов. В них упругие (называемые также дебаевскими, по имени впервые рассмотревшего их П. Дебая (См. Дебай); см. Твёрдое тело) волны одинаковой частоты, бегущие навстречу друг другу, образуют Стоячие волны той же частоты. Рассеяние света этими стоячими волнами происходит по всем направлениям, но вследствие интерференции света (См. Интерференция света) за рассеяние в данном направлении ответственна упругая волна одной определённой частоты. Пусть от плоского фронта такой волны отражаются, изменяя своё направление на угол θ (рис.), лучи падающего света частоты ν (длины волны λ; λ = c*/ν, где с* - скорость света в кристалле). Для того чтобы отражённые лучи, интерферируя, давали максимум интенсивности в данном направлении, необходимо, чтобы оптическая Разность хода CB + BD соседних лучей 1-1' и 2-2' была равна λ:

2Λ ․ sin θ/2 = λ (1)

где Λ = АВ - длина рассеивающей упругой (гиперзвуковой) волны. Отражение световой волны от звуковой эквивалентно модуляции света (См. Модуляция света) падающего пучка с частотой звуковой волны. Условие (1) приводит к выражению для изменения частоты Δν рассеянного света:

Δν/ν = ± 2v/c* · sin θ/2 (2)

(v - скорость звука в кристалле).

Смещение частоты света при М. - Б. р. относительно невелико, так как скорость звука в среде намного меньше скорости света в ней (v/c* мало). Например, для кристалла кварца v = 5․10⁵ см/сек, с* = 2․10¹⁰ см/сек и при рассеянии под углом θ = 90° Δν/ν = 0,003 \%. Однако такие величины надёжно измеряются интерферометрическими методами (см. Интерферометр).

Из представления о стоячих волнах - сгущениях и разрежениях плотности, модулирующих световую волну, - исходил Л. И. Мандельштам, теоретически предсказавший М. - Б. р. (его статья, написанная в 1918, была опубликована лишь в 1926). Независимо те же результаты получил (1922) Л. Бриллюэн, рассматривая рассеяние света на бегущих навстречу друг другу упругих волнах в среде. При его подходе к явлению физической причиной "расщепления" монохроматических линий оказывается Доплера эффект.

Экспериментально М. - Б. р. впервые наблюдалось Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом (1930). Детально его исследовал Е. Ф. Гросс. В частности, он обнаружил (1938), что М. - Б. р. в кристаллах расщепляет монохроматическую линию на шесть компонент (это объясняется тем, что скорость звука v в кристалле различна для разных направлений, вследствие чего в общем случае в нём существуют три - одна продольная и две поперечные - звуковые волны одной и той же частоты, каждая из которых распространяется со своей v). Он же изучил М. - Б. р. в жидкостях и аморфных твёрдых телах (1930-32), при котором наряду с двумя "смещенными" наблюдается и "несмещенная" компонента исходной частоты ν. Теоретическое объяснение этого явления принадлежит Л. Д. Ландау и Г. Плачеку (1934), показавшим, что, кроме флуктуаций плотности, необходимо учитывать и флуктуации температуры среды.

Создание Лазеров не только улучшило возможности наблюдения М. - Б. р., но и привело к открытию так называемого вынужденного М. - Б. р. (ВМБР), которое отличается большей интенсивностью и многими качественными особенностями (см. Вынужденное рассеяние света). Исследования М. - Б. р. в сочетании с другими методами позволяют получать ценную информацию о свойствах рассеивающих сред. ВМБР используется для генерации мощных гиперзвуковых волн в кристаллах в ряде технических применений.

Лит.: Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. - Л., 1951; Фабелинский И. Л., Молекулярное рассеяние света, М., 1965.

Я. С. Бобович.

Рис. к ст. Мандельштама - Бриллюэна рассеяние.