Введите слово или словосочетание на любом языке 👆
Язык:
Перевод и анализ слов искусственным интеллектом ChatGPT
На этой странице Вы можете получить подробный анализ слова или словосочетания, произведенный с помощью лучшей на сегодняшний день технологии искусственного интеллекта:
- как употребляется слово
- частота употребления
- используется оно чаще в устной или письменной речи
- варианты перевода слова
- примеры употребления (несколько фраз с переводом)
- этимология
Что (кто) такое Возбуждение уголовного дела - определение
Найдено результатов: 61
Возбуждение уголовного дела
первоначальная стадия уголовного процесса, в которой прокурор, следователь, орган дознания или судья рассматривают заявления и сообщения о преступлении и принимают решение (постановление или определение) о В. у. д. или об отказе в этом, либо о передаче заявления или сообщения по подследственности (подсудности).
В советском праве В. у. д. - не только право, но и обязанность государственных органов. Суд, прокурор, следователь и орган дознания обязаны в пределах своей компетенции возбудить уголовное дело в каждом случае обнаружения признаков преступления, обязаны осуществить В. у. д. и принять все предусмотренные законом меры к установлению события преступления, лиц, виновных в его совершении, и к их наказанию (законодательство отдельных союзных республик предусматривает случаи, когда возможно не В. у. д., а передача материалов на рассмотрение товарищеского суда (См. Товарищеский суд) или Комиссии по делам несовершеннолетних (См. Комиссия по делам несовершеннолетних), передача виновного на поруки и т.д.).
В. у. д. - необходимое правовое условие, для того чтобы приступить к расследованию преступления и судебному разбирательству дела.
По делам частного обвинения (См. Частное обвинение) судья до В. у. д. принимает меры к примирению потерпевшего с лицом, на которое подана жалоба, а если примирение не состоялось, выносит постановление о В. у. д.
И. Д. Перлов.
Столкновительное возбуждение
Столкнови́тельное возбужде́ние — один из процессов, в результате которого в спектре эмиссионных туманностей — планетарных туманностей или областей H II — возникают линии испускания.
Половое возбуждение
ИЗМЕНЕНИЕ В ОРГАНИЗМЕ, ПРОИСХОДЯЩЕЕ ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ СЕКСУАЛЬНЫХ СТИМУЛОВ
Сексуальное возбуждение; Sexual arousal; Сексуальная стимуляция
Половое возбуждение — изменения в организме человека или животного, происходящие под воздействием сексуальных стимулов. Это начальная фаза, первая из четырёх фаз в цикле полового ответа человека.
История уголовного права России
История уголовного права России — отрасль науки истории государства и права, изучающая развитие норм и институтов уголовного права в России в течение всех периодов её исторического развития, начиная с IX века и заканчивая современностью.
День работников уголовного розыска России
День сотрудников уголовного розыска — профессиональный праздник сотрудников уголовного розыска Российской Федерации. Эта дата отмечается в России ежегодно, 5 октября.
Квазичастица
СОВМЕСТНОЕ ПОВЕДЕНИЕ МНОЖЕСТВА ЧАСТИЦ В СЛОЖНОЙ НА МИКРОСКОПИЧЕСКОМ УРОВНЕ СИСТЕМЕ, ВЫГЛЯДЯЩЕЕ КАК ОДНА «ЧАСТИЦА», ДВИЖУЩАЯСЯ В ВАКУУМЕ
Квазичастицы; Элементарное возбуждение
Квазичасти́ца (от «наподобие», «нечто вроде») — понятие в квантовой механике, введение которого позволяет существенно упростить описание сложных квантовых систем со взаимодействием, таких как твёрдые тела и квантовые жидкости.
Квазичастицы
СОВМЕСТНОЕ ПОВЕДЕНИЕ МНОЖЕСТВА ЧАСТИЦ В СЛОЖНОЙ НА МИКРОСКОПИЧЕСКОМ УРОВНЕ СИСТЕМЕ, ВЫГЛЯДЯЩЕЕ КАК ОДНА «ЧАСТИЦА», ДВИЖУЩАЯСЯ В ВАКУУМЕ
Квазичастицы; Элементарное возбуждение
(от квази (См. Квази...)... и частицы)
одно из фундаментальных понятий теории конденсированного состояния вещества, в частности теории твёрдого тела. Теоретическое описание и объяснение свойств конденсированных сред (твёрдых тел и жидкостей), исходящее из свойств составляющих их частиц (атомов, молекул), представляет большие трудности, во-первых, потому, что число частиц огромно (Квазичастицы 1022 частиц в 1 см3), и, во-вторых, потому, что они сильно взаимодействуют между собой. Из-за взаимодействия частиц полная энергия такой системы, определяющая многие её свойства, не является суммой энергий отдельных частиц, как в случае идеального газа. Частицы конденсированной среды подчиняются законам квантовой механики; поэтому свойства совокупности частиц, составляющих твёрдое тело (или жидкость), могут быть поняты лишь на основе квантовых представлений. Развитие квантовой теории конденсированных сред привело к созданию специальных физических понятий, в частности к концепции К. - элементарных возбуждений всей совокупности взаимодействующих частиц. Особенно плодотворные результаты концепция К. дала в теории кристаллов и жидкого гелия (См. Гелий).
Свойства квазичастиц. Оказалось, что энергию E0 кристалла (или жидкого гелия) можно приближённо считать состоящей из двух частей: энергии основного (невозбуждённого) состояния E0 (наименьшая энергия, соответствующая состоянию системы при абсолютном нуле температуры) и суммы энергий Eλ элементарных (несводимых к более простым) движений (возбуждений):
E = E0 + 
Индекс λ характеризует тип элементарного возбуждения, nλ - целые числа, показывающие число элементарных возбуждений типа λ.
Т. о., энергию возбуждённого состояния кристалла (гелия) оказалось возможным записать так же, как и энергию идеального газа, в виде суммы энергий. Однако в случае газа суммируется энергия его частиц (атомов и молекул), а в случае кристалла суммируются энергии элементарных возбуждений всей совокупности атомов (отсюда термин "К."). В случае газа, состоящего из свободных частиц, индекс λ обозначает импульс р частицы, Eλ - её энергию Eλ = p2/2m, m - масса частицы), nλ - число частиц, обладающих импульсом р. Скорость υ = p/m.
Элементарное возбуждение в кристалле также характеризуют вектором р, свойства которого похожи на импульс, его называют квазиимпульсом. Энергия Eλ элементарного возбуждения зависит от квазиимпульса, но эта зависимость Eλ(p) носит не такой простой характер, как в случае свободной частицы. Скорость распространения элементарного возбуждения также зависит от квазиимпульса и от вида функции Eλ(p). В случае К. индекс λ включает в себя обозначение типа элементарного возбуждения, поскольку в конденсированной среде возможны элементарные возбуждения, разные по своей природе (аналог - газ, содержащий частицы различного сорта).
Введение для элементарных возбуждений термина "К." вызвано не только внешним сходством в описании энергии возбуждённого состояния кристалла (или жидкого гелия) и идеального газа, но и глубокой аналогией между свойствами свободной (квантовомеханической) частицы и элементарным возбуждением совокупности взаимодействующих частиц, основанной на корпускулярно-волновом дуализме (См. Корпускулярно-волновой дуализм). Состояние свободной частицы в квантовой механике описывается монохроматической волной (см. Волны де Бройля), частота которой 
, а длина волны 
p (E и ħ - энергия и импульс свободной частицы, ħ - Планка постоянная). В кристалле возбуждение одной из частиц (например, поглощение одним из атомов Фотона), приводящее из-за взаимодействия (связи) атомов к возбуждению соседних частиц, не остаётся локализованным, а передаётся соседям и распространяется в виде волны возбуждений. Этой волне ставится в соответствие К. с квазиимпульсом 
и энергией E = hω(k) (k - волновой вектор, длина волны λ = 2π/k).
Зависимость частоты от волнового вектора к позволяет установить зависимость энергии К. от квазиимпульса. Эта зависимость Eλ = E (p) называют законом дисперсии, является основной динамической характеристикой К., в частности определяет ее скорость 
. Знание закона дисперсии К. позволяет исследовать движение К. во внешних полях, К., в отличие от обычной частицы, не характеризуется определённой массой, Однако, подчёркивая сходство К. и частицы, иногда удобно вводить величину, имеющую размерность массы. Её называют эффективной массой mэф. (как правило, эффективная масса зависит от квазиимпульса и от вида закона дисперсии).
Всё сказанное позволяет рассматривать возбуждённую конденсированную среду как газ К. Сходство между газом частиц и газом К. проявляется также в том, что для описания свойств газа К. могут быть использованы понятия и методы кинетической теории газов, в частности говорят о столкновениях К. (при которых имеют место специфические законы сохранения энергии и квазиимпульса), длине свободного пробега, времени свободного пробега и т.п. Для описания газа К. может быть использовано кинетическое уравнение Больцмана. Одно из важных отличительных свойств газа К. (по сравнению с газом обычных частиц) состоит в том, что К. могут появляться и исчезать, т. е. число их не сохраняется. Число К. зависит от температуры. При Т = 0 К квазичастицы отсутствуют. Для газа К. как квантовой системы можно определить энергетический спектр (совокупность энергетических уровней) и рассматривать его как энергетический спектр кристалла или жидкого гелия. Разнообразие типов К. велико, т.к. их характер зависит от атомной структуры среды и взаимодействия между частицами. В одной и той же среде может существовать несколько типов К.
К., как и обычные частицы, могут иметь собственный механический момент - Спин. В соответствии с его величиной (выражаемой целым или полуцелым числом h) К. можно разделить на Бозоны и Фермионы. Бозоны рождаются и исчезают поодиночке, фермионы рождаются и исчезают парами.
Для К.-фермионов распределение по энергетическим уровням определяется функцией распределения Ферми, для К.-бозонов - функцией распределения Бозе. В энергетическом спектре кристалла (или жидкого гелия), который является совокупностью энергетических спектров всех возможных в них типов К., можно выделить фермиевскую и бозевскую "ветви". В некоторых случаях газ К. может вести себя и как газ, подчиняющийся Больцмана статистике (См. Больцмана статистика) (например, газ электронов проводимости и дырок в невырожденном полупроводнике (См. Полупроводники), см. ниже).
Теоретическое объяснение наблюдаемых макроскопических свойств кристаллов (или жидкого гелия), основанное на концепции К., требует знания закона дисперсии К., а также вероятности столкновений К. друг с другом и с дефектами в кристаллах (См. Дефекты в кристаллах). Получение численных значений этих характеристик возможно только путём применения вычислительной техники. Кроме того, существенное развитие получил полуэмпирический подход: количественные характеристики К. определяются из сравнения теории с экспериментом, а затем служат для расчёта характеристик кристаллов (или жидкого гелия).
Для определения характеристик К. используются рассеяние нейтронов, рассеяние и поглощение света, Ферромагнитный резонанс и Антиферромагнитный резонанс, ферроакустический резонанс, изучаются свойства металлов и полупроводников в сильных магнитных полях, в частности Циклотронный резонанс, Гальваномагнитные явления и т.д.
Концепция К. применима только при сравнительно низких температурах (вблизи основного состояния), когда свойства газа К. близки к свойствам идеального газа (См. Идеальный газ). С ростом числа К. возрастает вероятность их столкновений, уменьшается время свободного пробега К. и, согласно неопределённостей соотношению (См. Неопределённостей соотношение), увеличивается неопределённость энергии К. Само понятие К. теряет смысл. Поэтому ясно, что с помощью К. нельзя описать все движения атомных частиц в конденсированных средах. Например, К. непригодны для описания самодиффузии (случайного блуждания атомов по кристаллу).
Однако и при низких температурах с помощью К. нельзя описать все возможные движения в конденсированной среде. Хотя, как правило, в элементарном возбуждении принимают участие все атомы тела, оно микроскопично: энергия и импульс каждой К. - атомного масштаба, каждая К. движется независимо от других. Атомы и электроны в конденсированной среде могут принимать участие в движении совершенно др. природы - макроскопическом по своей сути (гидродинамическом) и в то же время не теряющем своих квантовых свойств. Примеры таких движении: сверхтекучее движение в гелии-II (см. Сверхтекучесть) и электрический ток в сверхпроводниках (см. Сверхпроводимость). Их отличительная черта - строгая согласованность (когерентность) движения отдельных частиц.
Представление о К. получило применение не только в теории твёрдого тела и жидкого гелия, но и в др. областях физики: в теории атомного ядра (см. Ядерные модели), в теории плазмы (См. Плазма), в астрофизике и т.п.
Фононы. В кристалле атомы совершают малые колебания, которые в виде волн распространяются по кристаллу (см. Колебания кристаллической решётки). При низких температурах Т главную роль играют длинноволновые акустические колебания - обычные звуковые волны: они обладают наименьшей энергией. К., соответствующие волнам колебаний атомов, называют Фононами. Фононы - Бозоны; их число при низких температурах растет пропорционально T3. Это обстоятельство, связанное с линейной зависимостью энергии фонона ЕФ от его квазиимпульса р при достаточно малых квазиимпульсах ЕФ = sp, где s - скорость звука), объясняет тот факт, что Теплоёмкость кристаллов (неметаллических) при низких температурах пропорциональна T3.
Фононы в сверхтекучем гелии. Основное состояние гелия напоминает предельно вырожденный Бозе-газ. Как во всякой жидкости, в гелии могут распространяться звуковые волны (волны колебаний плотности). Звуковые волны - единственный тип микроскопического движения возможного в гелии вблизи основного состояния. Так как в звуковой волне частота ω пропорциональна волновому вектору k: ω = sk (s- скорость звука), то соответствующие К. (фононы) имеют закон дисперсии E = sp. По мере увеличения импульса кривая E = E (p) отклоняется от линейного закона. Фононы гелия также подчиняются статистике Бозе. Представление об энергетическом спектре гелия как о фононном спектре не только описывает его термодинамические свойства (например, зависимость теплоёмкости гелия от температуры), но и объясняет явление сверхтекучести.
Магноны. В ферро- и антиферромагнетиках при Т = 0 К спины атомов строго упорядочены. Состояние возбуждения магнитной системы связано с отклонением спина от "правильного" положения. Это отклонение не локализуется на определенном атоме, а переносится от атома к атому. Элементарное возбуждение магнитной системы представляет собой волну поворотов спина (спиновая волна), а соответствующая ей К. называют магноном. Магноны - бозоны. Энергия магнона квадратично зависит от квазиимпульса (в случае малых квазиимпульсов). Это находит отражение в тепловых и магнитных свойствах ферро- и Антиферромагнетиков (например, при низких температурах отклонение магнитногомомента ферромагнетика (См. Ферромагнетики) от насыщения Квазичастицы Т3/2). Высокочастотные свойства ферро- и антиферромагнетиков описываются в терминах "рождения" магнонов.
Экситон Френкеля представляет собой элементарное возбуждение электронной системы отдельного атома или молекулы, которое распространяется по кристаллу в виде волны. Экситон, как правило, имеет весьма значительную (по атомным масштабам) энергию Квазичастицы нескольких эв. Поэтому вклад экситонов в тепловые свойства твёрдых тел мал. Экситоны проявляют себя в оптических свойствах кристаллов. Обычно среднее число экситонов очень мало. Поэтому их можно описывать классической статистикой Больцмана.
Электроны проводимости и дырки. В твёрдых диэлектриках (См. Диэлектрики) и полупроводниках (См. Полупроводники) наряду с экситонами существуют элементарные возбуждения, обусловленные процессами, аналогичными ионизации атома. В результате такой "ионизации" возникают две независимо распространяющиеся К.: Электрон проводимости и Дырка (недостаток электрона в атоме). Дырка ведёт себя как положительно заряженная частица, хотя её движение представляет собой волну электронной перезарядки, а не движение положительного иона. Электроны проводимости и дырки - фермионы. Они являются носителями электрического тока в твёрдом теле. Полупроводники, у которых энергия "ионизации" мала, всегда содержат заметное количество электронов проводимости и дырок. Проводимость полупроводников падает с понижением температуры, т.к. число электронов и дырок при этом уменьшается.
Электрон и дырка, притягиваясь друг к другу, могут образовать экситон Мотта (квазиатом), который проявляет себя в оптических спектрах кристаллов водородоподобными линиями поглощения (см. Экситон).
Поляроны. Взаимодействие электрона с колебаниями решётки приводит к её поляризации вблизи электрона. Иногда взаимодействие электрона с кристаллической решёткой настолько сильно, что движение электрона по кристаллу сопровождается волной поляризации. Соответствующая К. называется Поляроном.
Электроны проводимости металла, взаимодействующие друг с другом и с полем ионов кристаллической решётки, эквивалентны газу К. со сложным законом дисперсии. Заряд каждой К. равен заряду свободного электрона, а спин равен 1/2. Их динамические свойства, обусловленные законом дисперсии, существенно отличаются от свойств обычных свободных электронов. Электроны проводимости - фермионы. В пространстве квазиимпульсов при Т = 0 К они заполняют область, ограниченную Ферми поверхностью. Возбуждение электронов проводимости означает появление пары: электрона "над" поверхностью Ферми и свободного места (дырки) "под" поверхностью. Электронный газ сильно вырожден не только при низких, но и при комнатных температурах (см. Вырожденный газ). Это обстоятельство определяет температурную зависимость большинства характеристик металла (в частности, линейную зависимость теплоёмкости от температуры при Т → 0).
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, 2 изд., М., 1964; Займан Дж., Принципы теории твёрдого тела, пер. с англ., М., 1966; Лифшиц И. М., Квазичастицы в современной физике, в сборнике: В глубь атома, М., 1964; Рейф Ф., Сверхтекучесть и "Квазичастицы", в сборнике: Квантовая макрофизика, пер. с англ., М., 1967.
М. И. Каганов.
КВАЗИЧАСТИЦЫ
СОВМЕСТНОЕ ПОВЕДЕНИЕ МНОЖЕСТВА ЧАСТИЦ В СЛОЖНОЙ НА МИКРОСКОПИЧЕСКОМ УРОВНЕ СИСТЕМЕ, ВЫГЛЯДЯЩЕЕ КАК ОДНА «ЧАСТИЦА», ДВИЖУЩАЯСЯ В ВАКУУМЕ
Квазичастицы; Элементарное возбуждение
понятие квантовой теории систем многих взаимодействующих частиц (кристаллов, жидкостей, плазмы, ядерной материи и т. д.). Квазичастицы представляют собой кванты элементарных возбуждений системы. Подобно обычным частицам, квазичастицы могут быть охарактеризованы энергией, импульсом (квазиимпульсом), спином и т. д. Приближенно совокупность взаимодействующих между собой частиц оказывается аналогичной по свойствам идеальному газу квазичастиц. Существуют квазичастицы-бозоны (кванты звуковых волн - фононы, спиновых волн - магноны и др.) и квазичастицы-фермионы (электроны проводимости и дырки).
Возбуждение (физика)
В ФИЗИКЕ — ПЕРЕХОД СИСТЕМЫ ИЗ ОСНОВНОГО ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ В СОСТОЯНИЕ С БОЛЬШЕЙ ЭНЕРГИЕЙ
Возбуждённое состояние
Возбуждение в физике — переход системы из основного энергетического состояния в состояние с большей энергией.
Участники уголовного судопроизводства в Российской Федерации
Участники уголовного судопроизводства согласно уголовно-процессуальному законодательству РФ — лица, принимающие участие в уголовном процессе. Участники уголовного судопроизводства наделяются определёнными процессуальными правами и обязанностями, закреплёнными в законодательстве.
Википедия
Возбуждение уголовного дела
Возбужде́ние уголовного дела — стадия уголовного процесса. Термин «возбуждение уголовного дела» имеет несколько значений: 1) как отдельная стадия уголовного процесса; 2) как уголовно-процессуальный акт, с принятием которого начинается производство предварительного расследования; 3) как уголовно-процессуальная деятельность уполномоченных правоохранительных органов и должностных лиц, связанная с принятием и проверкой сообщений о преступлении; 4) как институт уголовно-процессуального права.
Относительно правового закрепления и сущности стадий уголовного процесса вообще и стадии возбуждения уголовного дела, в частности, необходимо отметить, что уголовно-процессуальный закон никогда не содержал и не содержит понятия «стадия уголовного процесса»: применительно к Уголовно-процессуальному кодексу (УПК) деление на стадии можно признать условным. Вопросы формирования, правового закрепления и развития «стадий» или «этапов» уголовного процесса — это вопросы, как правило, научных исследований и теории уголовного процесса. Поэтому именно история развития научной мысли дает понимание всех аспектов появления термина «стадия» как этапа уголовно-процессуальной деятельности.
Наличие первоначального этапа или первоначальной стадии уголовного процесса отмечали довольно часто многие ученые, как процессуалисты, так и криминалисты, внимание которых постоянно привлекала теоретико-прикладная суть возбуждения уголовного дела.
Это обусловлено тем, что на протяжении длительного периода времени остро ощущалось и ощущается отсутствие чёткой правовой регламентации уголовно-процессуальной деятельности, осуществляемой на первоначальном этапе уголовного процесса, которая убедительно позволяла бы утверждать, самостоятельный ли это этап уголовного процесса или начало предварительного расследования.
