сопротивление движению тела со стороны обтекающей его жидкости или сопротивление движению жидкости, вызванное влиянием стенок труб, каналов и т.д. При обтекании неподвижного. тела потоком жидкости (газа) или, наоборот, когда тело движется в неподвижной среде, Г. с. представляет собой проекцию главного вектора всех действующих на тело сил на направление движения. Г. с.

где ρ - плотность среды, v - скорость, S - характерная для данного тела площадь. Безразмерный коэффициент Г. с. с_х зависит от формы тела, его положения относительно направления движения и чисел подобия (см. Подобия критерии). Силу, с которой жидкость действует на каждый элемент поверхности движущегося тела, можно разложить на нормальную и касательную составляющие, т. е. на силу давления и силу трения. Проекция результирующей всех сил давления на направление движения даёт Г. с. давления, а проекция результирующей всех сил трения на направление движения - Г. с. трения. Тела, у которых сопротивление от сил давления мало по сравнению с сопротивлением от сил трения, считаются хорошо обтекаемыми. Г. с. плохо обтекаемых тел определяется почти полностью сопротивлением давления. При движении тел вблизи поверхности воды образуются волны, в результате чего возникает Волновое сопротивление.

При протекании жидкости по трубам, каналам и т.д. в гидравлике (См. Гидравлика) различают два вида Г. с.: сопротивление по длине, прямо пропорциональное длине участка потока, и местные сопротивления, связанные с изменением структуры потока на коротком участке при обтекании различных препятствий (в виде клапанов, задвижек и др.), а также при внезапном расширении или сужении потока или при изменении направления его течения. В гидравлических расчётах Г. с. оценивается величиной "потерянного" напора h_v, представляющего собой ту часть удельной энергии потока, которая необратимо расходуется на работу сил сопротивления.

Значение h_v по длине трубы при напорном движении вычисляется по формуле Дарси

где λ - коэффициент сопротивления; l и d - длина и диаметр трубы; v - средняя скорость; g - ускорение свободного падения. Коэфф. λ определяется характером течения. При ламинарном течении (См. Ламинарное течение) он зависит только от Рейнольдса числа (См. Рейнольдса число) Re (линейный закон сопротивления), а при турбулентном течении - ещё и от шероховатости стенок трубы. При очень больших Re (порядка 10 и более) λ зависит только от шероховатости (квадратичный закон сопротивления). Местные Г. с. оцениваются общей формулой h_v = ζv²/2g, где ζ, - коэффициент местного сопротивления, различный для разных препятствий; зависит от числа Re.

Числовые значения коэффициента λ и ζ распределяются по формулам, приводимым в справочниках. Определение величины h_v для открытых потоков производится также по специальным формулам. Г. с. в открытых потоках и при движении в напорных трубопроводах обусловлены одними и теми же физическим причинами.

Правильное определение величины Г. с. имеет большое значение при проектировании и постройке самых разнообразных сооружений, установок и аппаратов (гидротехнические сооружения, турбинные установки, воздухо- и газоочистительные аппараты, газо-, нефте- и водопроводные магистрали, двигатели, компрессоры, насосы и т.д.).

Лит.: Агроскин И. И., Дмитриев Г. Т. и Пикалов Ф. И., Гидравлика, 4 изд., М. - Л., 1964; Идельчик И. Е., Справочник по гидравлическим сопротивлениям, М. - Л., 1960; Альтшуль А. Д., Гидравлические потери на трение в трубопроводах, М. - Л., 1963.

П. Г. Киселев.

лобовое сопротивление, сила, с которой газ (например, воздух) действует на движущееся в нём тело; эта сила направлена всегда в сторону, противоположную скорости, и является одной из составляющих аэродинамической силы. Знание Л. с. необходимо для аэродинамического расчёта летательных аппаратов, т. к. от него зависит, в частности, скорость движения при заданных тяговых характеристиках двигательной установки.

А. с. - результат необратимого перехода части кинетической энергии тела в тепло. Зависит А. с. от формы и размеров тела, ориентации его относительно направления скорости, значения скорости, а также от свойств и состояния среды, в которой происходит движение. В реальных средах имеют место: вязкое трение в пограничном слое (См. Пограничный слой) между поверхностью тела и средой, потери на образование ударных волн при около- и сверхзвуковых скоростях движения (Волновое сопротивление) и на вихреобразование. В зависимости от режима полёта и формы тела будут преобладать те или иные компоненты А. с. Например, для затупленных тел вращения, движущихся с большой сверхзвуковой скоростью, А. с. определяется в основном волновым сопротивлением. У хорошо обтекаемых тел, движущихся с небольшой скоростью, А. с. определяется сопротивлением трения и потерями на вихреобразование.

В аэродинамике А. с. характеризуют безразмерным аэродинамическим коэффициентом (См. Аэродинамические коэффициенты) сопротивления C_x, с помощью которого А. с. Х определяется как

где ρ_∞ - плотность невозмущённой среды, v_∞ - скорость движения тела относительно этой среды, S - характерная площадь тела. Коэффициент Cx тела заданной формы при известной ориентации его относительно потока зависит от безразмерных подобия критериев (См. Подобия критерии): М-числа (См. М-число), Рейнольдса числа (См. Рейнольдса число) и др. Численные значения C_x обычно определяют экспериментально, измеряя А. с. моделей в аэродинамических трубах (См. Аэродинамическая труба) и других установках, используемых при аэродинамическом эксперименте. Теоретическое определение А. с. возможно лишь для ограниченного класса простейших тел.

Ю. А. Рыжов.

сила, с которой среда действует на движущееся в ней тело; направлена всегда в сторону, противоположную скорости движения тела, и является одной из составляющих аэродинамической силы (см. Аэродинамические сила и момент). Л. с. - то же, что Аэродинамическое сопротивление.

см.Сопротивление ёмкостное.

электрическое, величина, характеризующая сопротивление, оказываемое переменному току электрической ёмкостью (См. Электрическая ёмкость) и Индуктивностью цепи (её участка); измеряется в омах (См. Омаха). В случае синусоидального тока при последовательном соединении индуктивного и ёмкостного элементов цепи С. р. выражается в виде разности сопротивления индуктивного (См. Сопротивление индуктивное) и сопротивления ёмкостного (См. Сопротивление ёмкостное): , где ω - угловая частота тока, L и С - индуктивность и ёмкость цепи; С. р. равно отношению амплитуды напряжения на зажимах цепи, обладающей малым сопротивлением активным (См. Сопротивление активное), к амплитуде тока в ней. В цепи, обладающей только С. р., при протекании переменного тока происходит передача энергии источника тока электрическому или магнитному полю, создаваемому соответственно ёмкостным или индуктивным элементом цепи, и затем обратно, причём средняя за период мощность равна нулю. Наличие у цепи С. р. вызывает Сдвиг фаз между напряжением и током. В цепях несинусоидального тока С. р. различно для отдельных гармонических составляющих тока.

величина, характеризующая сопротивление, оказываемое переменному току Индуктивностью цепи (её участка); измеряется в омах (См. Омаха). В случае синусоидального тока С. и. x_L выражается в виде произведения ωL, где ω - угловая частота тока, L - индуктивность цепи. С. и. равно отношению амплитуды напряжения на зажимах цепи, имеющей индуктивный характер (обладающей малым сопротивлением активным (См. Сопротивление активное) и достаточно большой индуктивностью: такую цепь можно считать эквивалентной индуктивности катушке (См. Индуктивности катушка)), к амплитуде тока в ней. При постоянном токе в катушке (ω = 0) С. и. равно нулю. Когда через катушку протекает переменный ток, электрическая энергия передаётся от источника тока магнитному полю катушки и затем обратно, причём средняя за период мощность равна нулю, поэтому С. и. называется реактивным.