один из основных принципов механики, дающий общий метод решения задач динамики и статики. Назван по имени французских учёных Ж. Д'Аламбера и Ж. Лагранжа, объединяет в себе Возможных перемещений принцип и Д'Аламбера принцип. Если присоединить к действующим на точки механической системы активным силам F_i силы инерции J_i, то, согласно Д. - Л. п., при движении механической системы с идеальными связями (см. Связи механические) в каждый момент времени сумма элементарных работ активных сил δA^a_i и элементарных работ сил инерции δA^u_i на любом возможном перемещении системы равна нулю. Математически Д. - Л. п. выражается равенством, которое называется ещё общим уравнением механики:

Здесь δs_i - величина возможных перемещений точек системы, α_i и β_i - углы между направлениями соответствующих сил и возможных перемещений, а силы инерции J_i = - m_iw_i, где m_i; - массы точек системы, w_i - их ускорения. Преимущество Д. - Л. п. состоит в том, что он позволяет изучить движение системы, не вводя в уравнения неизвестные реакции связей.

С. М. Тарг.

один из основных принципов динамики (См. Динамика), согласно которому, если к заданным (активным) силам, действующим на точки механической системы, и реакциям наложенных связей присоединить силы инерции, то получится уравновешенная система сил. Назван по имени франц. Учёного Ж. Д'Аламбера. Из Д. п. следует, что для каждой i-той точки системы F_i + N_i + J_i = 0, где F_i - действующая на эту точку активная сила, N_i - реакция наложенной на точку связи (см. Связи механические), J_i - сила инерции, численно равная произведению массы m_i точки на её ускорение w_i (J_i = m_iw_i) и направленная противоположно этому ускорению. Д. п. позволяет применить к решению задач динамики более простые методы статики (См. Статика), поэтому им широко пользуются в инженерной практике. Особенно удобно им пользоваться для определения реакций связей в случаях, когда закон происходящего движения известен или найден из решения соответствующих уравнений.

С. М. Торг.