утверждение, что инерциальные свойства тел (см. Инерция) обусловлены их взаимодействием с бесконечно удалёнными большими массами Вселенной. (Это простейшая из формулировок М. п., часто значительно отличающихся одна от другой). Все формулировки М. п., начиная с так называемых "опытных принципов", высказанных Э. Махом в "Механике" (1883), и кончая современными, развивают или уточняют понятия инерции, массы (См. Масса), инерциальной системы отсчёта (См. Инерциальная система отсчёта), а также связывают их со свойствами Вселенной в целом. Мах стремился придать законам механики такой вид, чтобы они не зависели не только от равномерного и прямолинейного поступательного движения системы отсчёта (это сделал ещё Г. Галилей, см. Относительности принцип), но и от её вращения. Отказавшись от ньютонианских представлений об абсолютном пространстве, абсолютном времени, абсолютном движении и о массе как мере количества вещества, Мах впервые предпринял попытку построить механику, исходя из того, что экспериментально наблюдаемы лишь относительные движения, промежутки времени, скорости и ускорения. Следовательно, по Маху, движения тел (в том числе ускоренные) могут быть определены только по отношению к другим телам. Ускорения тел Мах предложил определять по отношению к центру масс (см. Центр инерции) тел, заполняющих всю Вселенную: если допустить, что имеются большие и достаточно ("бесконечно") удалённые от наблюдаемого тела массы, с их центром с хорошей степенью точности можно связать неподвижную систему отсчёта (инерциальную систему отсчёта по Ньютону). Равномерное и прямолинейное движение тела в такой системе означает возможность пренебречь влиянием на него масс, удалённых на конечные расстояния, по сравнению с влиянием бесконечно удалённых тел. М. п. сыграл важную эвристическую роль при построении А. Эйнштейном общей теории относительности (см. Тяготение). Впоследствии Эйнштейн отказался от М. п., как не выполняющегося, в созданной им теории тяготения. Однако М. п. продолжает широко привлекаться в теоретических работах, ставящих целью выяснение строения и свойств Вселенной в целом; при этом проблема его согласования с выводами космологии (См. Космология), исходящей как из общей теории относительности Эйнштейна, так и из других теорий тяготения, сталкивается с серьёзными противоречиями, наводящими на мысль, что М. п. либо неверен, либо непроверяем экспериментально. Основные из этих противоречий: 1) несовпадение в произвольных космологических моделях локально-инерциальной системы отсчёта с системой отсчёта "неподвижных звёзд"; 2) наличие нетривиальных решений уравнений тяготения в пустоте, означающих, что тела обладают инерцией относительно пустого пространства; 3) неоднозначность соответствия между полем тяготения (а в силу Эквивалентности принципа - полем сил инерции) и распределением масс во Вселенной. Одно из главных противоречий М. п. с данными наблюдений - отсутствие анизотропии масс на Земле, несмотря на асимметричное расположение Солнечной системы в нашей Галактике.

Лит.: Зельдович Я. Б., Новиков И. Д., Релятивистская астрофизика, М., 1967; Гравитация и относительность, под редакцией Х. Цзю и В. Гоффмана, перевод с английского, М., 1965; Reinhard М., Mach's Principle - a Critical Review, "Zeitschrift für Naturforschung", 1973, В. 28a, № 3-4.

Н. П. Коноплёва.

Карел Гинек (16.11.1810, Прага, - 6.11.1836, Литомержице), чешский поэт. Происходил из городских низов. Окончил юридический факультет Пражского университета (1836). Был близок к чешскому освободительному движению и формирующейся радикально-демократической идеологии. В философской и интимной лирике, в поэме "Май" (1836), повестях "Кршивоклад" (1834), "Цыгане" (1835), дневниковых этюдах "Из моей жизни" (1834) М. выступил как представитель чешского революционного романтизма. Содержание его поэзии - мятежный порыв к свободе, философские "загадки" духа и материи, контраст гармонии в природе и дисгармонии в человеческих отношениях. В творчестве М. ярко выражено субъективно-лирическое начало, для него характерно мастерство мелодической, звуковой организации стиха.

Соч.: Spisy, sv. 1-3, Praha, 1959-72; в русском переводе - Избранное. [Предисловие В. Мартемьяновой], М., 1960.

Лит.: Никольский С. В., К. Г. Маха, в книге: Очерки истории чешской литературы XIX-XX вв., М., 1963; Dějiny české literatury, dl. 2, Praha, 1960 (библ.).

С. В. Никольский.

коническая поверхность, ограничивающая в сверхзвуковом потоке газа область, в которой сосредоточены звуковые волны (возмущения), исходящие из точечного источника А возмущений (рис.). В однородном сверхзвуковом потоке газа угол α между образующими М. к. и его осью называется углом Маха; он связан с Маха числом соотношением sinα = 1/M.

Конус Маха, возникающий при обтекании тела сверхзвуковым потоком.

М-число, основная характеристика течения газа, равная отношению скорости течения v к скорости звука а в той же точке потока: М = v /a. При движении тела в газе М. ч. равно отношению скорости тела к скорости звука в этой среде. Названо по имени Э. Маха. М. ч. является также одним из основных критериев аэродинамического подобия для случаев, когда нельзя пренебрегать сжимаемостью газа. В воздухе сжимаемость необходимо учитывать при скоростях v > 100 м/сек, которым соответствует число М > 0,3. При М < 1 течение называется дозвуковым, при М = 1 - звуковым, а при М > 1 - сверхзвуковым. Одна из основных особенностей сверхзвуковых течений - образование ударных волн (См. Ударная волна) при обтекании тел или торможении потока газа. В результате диссипации энергии в ударных волнах возникает Волновое сопротивление, величина которого увеличивается с ростом М. ч. Области течений с М > 5 (так называемые гиперзвуковые течения) обладают рядом особенностей, в частности становятся существенными физико-химические превращения в газе, сжимаемом в ударной волне. См. также Газовая динамика, Сверхзвуковое течение.

М. Я. Юделович.

один из основных принципов динамики (См. Динамика), согласно которому, если к заданным (активным) силам, действующим на точки механической системы, и реакциям наложенных связей присоединить силы инерции, то получится уравновешенная система сил. Назван по имени франц. Учёного Ж. Д'Аламбера. Из Д. п. следует, что для каждой i-той точки системы F_i + N_i + J_i = 0, где F_i - действующая на эту точку активная сила, N_i - реакция наложенной на точку связи (см. Связи механические), J_i - сила инерции, численно равная произведению массы m_i точки на её ускорение w_i (J_i = m_iw_i) и направленная противоположно этому ускорению. Д. п. позволяет применить к решению задач динамики более простые методы статики (См. Статика), поэтому им широко пользуются в инженерной практике. Особенно удобно им пользоваться для определения реакций связей в случаях, когда закон происходящего движения известен или найден из решения соответствующих уравнений.

С. М. Торг.