астрономический инструмент, предназначенный для фотографирования спектров звёзд, которые получаются с помощью стеклянной или кварцевой призмы, установленной перед объективом инструмента (т. н. Объективная призма). П. к. монтируется на параллактическом штативе. Наиболее удобной является П. к. с призмой прямого зрения, менее удобной - камера с простой трёхгранной призмой (с преломляющим углом от 1 до 60°); при этом, однако, поглощение света в призме прямого зрения всегда больше, что затрудняет фотографирование слабых звёзд. В фокальной плоскости объектива П. к. одновременно фотографируются спектры многих звёзд, что составляет одно из преимуществ П. к. перед щелевым спектрографом, дающим изображение спектра только одного объекта. Другим преимуществом П. к. является то, что в ней при большом поле используется весь свет от звезды, в то время как в щелевом спектрографе часть света при дрожании изображения звезды задерживается краями щели; т. о., П. к. является более светосильной, однако её разрешающая сила низка, и слабые линии в спектрах звёзд обычно замываются. П. к. применяется при работах по спектральной классификации звёзд, спектро-фотометрии непрерывных спектров, массовым определениям лучевых скоростей слабых звёзд и т.д.

прибор для наблюдения следов заряженных частиц, созданный Ч. Вильсоном в 1912. Действие В. к. основано на явлении конденсации пересыщенного пара, т. e. на образовании мелких капелек жидкости на каких-либо центрах конденсации, например на ионах, образующихся вдоль следа быстрой заряженной частицы. Капельки достигают видимых размеров и могут быть сфотографированы. Исследуемые частицы могут либо испускаться помещаемым внутри камеры источником, либо попадать в камеру извне через прозрачное для них окно. В. к. обычно помещают в магнитное поле. Природу и свойства исследуемых частиц можно установить по величине пробега и импульса частиц. Величина импульса измеряется по искривлению следов частиц под действием магнитного поля.

Для исследования частиц с малой энергией камеры заполняют газом при давлении меньше атмосферного; для исследования частиц высоких энергий камеру наполняют газом до давлений в десятки атм. Широко варьируются размеры и форма камер, материалы их стенок. На рис. 1 и 2 приведены снимки ядерных процессов, наблюдавшихся при помощи В. к.

В. к. сыграла важную роль в изучении строения вещества. На протяжении нескольких десятилетий метод В. к. был практически единственным визуальным методом регистрации ядерных излучений. Однако в последние годы В. к. уступила место пузырьковым камерам (См. Пузырьковая камера) и искровым камерам (См. Искровая камера).

Лит.: Принципы и методы регистрации элементарных частиц, пер. с англ., М., 1963.

Е. М. Лейкин.

Рис. 1. Ядерная реакция ¹⁴N (․α, р) ¹⁷О, зарегистрированная в камере Вильсона. На снимке видны следы бомбардирующих ․α-частиц (линии, направленные снизу вверх), а также образующие вилку следы продуктов реакции - протона и ядра ¹⁷О.

Образование пары позитрон-электрон в камере Вильсона. Видны следы позитрона и электрона, образовавшихся при взаимодействии γ-кванта (не оставляющего видимого следа) с ядром свинца в свинцовом экране, перегораживающем камеру.

прибор, в котором можно наблюдать видимые следы (треки) заряженных частиц. Как и в Вильсона камере (См. Вильсона камера), треки в Д. к. создаются каплями жидкости в пересыщенном паре, а центрами конденсации являются ионы, образующиеся вдоль траектории заряженной частицы. Пересыщение газа в Д. к. достигается за счёт непрерывного потока пара от более горячей поверхности у крышки камеры к холодной поверхности у её дна. В отличие от камеры Вильсона, в Д. к. пересыщение существует постоянно, поэтому Д. к. чувствительна к ионизирующим частицам непрерывно. Д. к. впервые осуществлена американским физиком А. Лангсдорфом в 1936.

Металлическое дно камеры, заполненной газом, охлаждается твёрдой углекислотой до температуры - 60-70°С (рис.). Вследствие теплопроводности газа и конвективного теплообмена между газом и стенками камеры в камере устанавливается большой перепад температуры по высоте. Верхняя часть камеры заполняется парами метилового спирта с упругостью, близкой к насыщению (при температуре от 10 до 20°С). Пары спирта диффундируют вниз и конденсируются на дне камеры. Т. к. температура газа в области, прилегающей ко дну камеры, значительно ниже, чем температура у крышки, внизу образуется слой с пересыщением парами спирта, в котором формируются треки частиц. Высота чувствительного к ионизирующим частицам слоя в Д. к. достигает 50-70 мм. Чёткие следы частиц в Д. к. образуются при температурных перепадах в чувствительном слое Диффузионная камера 50-10 град/см.

Д. к. высокого давления наполняют водородом до 3-4 Мн/м² (30-40 атм.) и гелием до 20 Мн/м² (20 атм.). Они применяются для изучения процессов взаимодействия частиц высокой энергии с ядрами водорода, дейтерия и гелия. Помещая Д. к. в магнитное поле (Диффузионная камера10-20000 э), можно с большой точностью измерять импульсы частиц. С помощью Д. к. было исследовано образования пи-мезонов (См. Пи-мезоны) при столкновениях протонов, нейтронов и других частиц с ядрами водорода и гелия; наблюдалось парное рождение лямбда-Гиперионов с К-мезонами (См. К-мезоны) при соударениях π-мезонов с протонами и др.

Лит.: Ляпидевский В. К., Диффузионная камера, "Успехи физических наук", 1958, т. 66, в. 1.

Рис. Схема диффузионной камеры: 1 - верхнее стекло; 2 - металлическое корытце с метиловым спиртом 9; 3 - стеклянный цилиндр (боковая поверхность камеры); 4 - металлическое дно камеры, охлаждаемой твёрдой углекислотой 5; 6 - поршень из термоизолирующего материала; 7 - сжатая пружина; 8 - параболическое зеркало; 10 - фотоаппарат; 11 - металлическое кольцо с редкой сеткой из тонкой проволоки для создания очищающего от ионов электрического поля; S - источник света.

стеноп, прототип фотографического аппарата (См. Фотографический аппарат), представляющий собой затемнённое помещение или закрытый ящик с малым отверстием в одной из стенок, выполняющим роль Объектива.