Глобальные процессы теплообмена не сводятся к нагреванию Земли солнечным излучением. Массивными конвекционными потоками в атмосфере определяются суточные изменения погодных условий на всем земном шаре. Перепады температуры в атмосфере между экваториальными и полярными областями совместно с кориолисовыми силами, обусловленными вращением Земли, приводят к появлению непрерывно изменяющихся конвекционных потоков, таких, как пассаты, струйные течения, а также теплые и холодные фронты. См. также КЛИМАТ; МЕТЕОРОЛОГИЯ И КЛИМАТОЛОГИЯ.

Перенос тепла (за счет теплопроводности) от расплавленного ядра Земли к ее поверхности приводит к извержению вулканов и появлению гейзеров. В некоторых регионах геотермальная энергия используется для обогрева помещений и выработки электроэнергии.

Теплота - непременный участник почти всех производственных процессов. Упомянем такие наиболее важные из них, как выплавка и обработка металлов, работа двигателей, производство пищевых продуктов, химический синтез, переработка нефти, изготовление самых разных предметов - от кирпичей и посуды до автомобилей и электронных устройств.

Многие промышленные производства и транспорт, а также теплоэлектростанции не могли бы работать без тепловых машин - устройств, преобразующих теплоту в полезную работу. Примерами таких машин могут служить компрессоры, турбины, паровые, бензиновые и реактивные двигатели.

Одной из наиболее известных тепловых машин является паровая турбина, в которой реализуется часть цикла Ранкина, используемого на современных электростанциях. Упрощенная схема этого цикла представлена на рис. 9. Рабочую жидкость - воду - превращают в перегретый пар в паровом котле, нагреваемом за счет сжигания ископаемого топлива (угля, нефти или природного газа). Пар высокого давления вращает вал паровой турбины, которая приводит в действие генератор, вырабатывающий электроэнергию. Отработанный пар конденсируется при охлаждении проточной водой, которая поглощает часть теплоты, не использованной в цикле Ранкина. Далее вода подается в охлаждающую башню (градирню), откуда часть тепла уходит в атмосферу. Конденсат с помощью насоса возвращают в паровой котел, и весь цикл повторяется.

Все процессы в цикле Ранкина иллюстрируют описанные выше начала термодинамики. В частности, согласно второму началу, часть энергии, потребляемой электростанцией, должно рассеиваться в окружающей среде в виде теплоты. Оказывается, что таким образом теряется примерно 68% энергии, первоначально содержавшейся в ископаемом топливе. Заметного повышения КПД электростанции можно было бы достигнуть, лишь повысив температуру парового котла (которая лимитируется жаропрочностью материалов) или понизив температуру среды, куда уходит тепло, т.е. атмосферы.

Другой термодинамический цикл, имеющий большое значение в нашей повседневной жизни, - это парокомпрессорный холодильный цикл Ранкина, схема которого представлена на рис. 10. В холодильниках и бытовых кондиционерах энергия для его обеспечения подводится извне. Компрессор повышает температуру и давление рабочего вещества холодильника - фреона, аммиака или углекислого газа. Перегретый газ подается в конденсатор, где охлаждается и конденсируется, отдавая тепло окружающей среде. Жидкость, выходящая из патрубков конденсатора, проходит через дросселирующий клапан в испаритель, и часть ее испаряется, что сопровождается резким понижением температуры. Испаритель отбирает у камеры холодильника тепло, которое нагревает рабочую жидкость в патрубках; эта жидкость подается компрессором в конденсатор, и цикл снова повторяется.

Холодильный цикл, представленный на рис. 10, можно использовать и в тепловом насосе. Такие тепловые насосы летом отдают тепло горячему атмосферному воздуху и кондиционируют помещение, а зимой, наоборот, отбирают тепло у холодного воздуха и обогревают помещение.

Важным источником теплоты для таких целей, как производство электроэнергии и транспортные перевозки, служат ядерные реакции. В 1905 А.Эйнштейн показал, что масса и энергия связаны соотношением E = mc2, т.е. могут переходить друг в друга. Скорость света c очень велика: 300 тыс. км/с. Это означает, что даже малое количество вещества может дать огромное количество энергии. Так, из 1 кг делящегося вещества (например, урана) теоретически можно получить энергию, которую за 1000 суток непрерывной работы дает электростанция мощностью 1 МВт. См. также АТОМА СТРОЕНИЕ; ПЕЧЕЙ И ТОПОК ТЕХНОЛОГИЯ; ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ; ТЕПЛООБМЕННИК; ТУРБИНА; ЕДИНИЦЫ ИЗМЕРЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН.

теплота горения, теплотворная способность, теплотворность, теплопроизводительность, калорийность, количество теплоты, выделяющееся при полном сгорании топлива (См. Топливо); измеряется в джоулях или калориях. Т. с., отнесённая к единице массы или объёма топлива, называется удельной Т. с. - кдж или ккал на 1 кг или м². В Великобритании и США до внедрения метрической системы мер удельная Т. с. измерялась в британских тепловых единицах (Btu) на фунт (lb) (1Btu/lb= 2,326 кдж/кг). Удельная Т. с. - важнейший показатель практической ценности топлива. Т. с. определяют калориметрией (См. Калориметрия). Если вода, содержащаяся в топливе и образующаяся при сгорании водорода топлива, присутствует в виде жидкости, то количество выделившейся теплоты характеризуется высшей Т. с. (Q_в). Если вода находится в виде пара, то Т. с. называется низшей (О_н). Низшая и высшая Т. с. связаны следующей зависимостью:

Q_н=Q_в- k (W + 9H),

где W - количество воды в топливе, \% (по массе); Н - количество водорода в топливе, \% (по массе): k - коэффициент, равный 25 кдж/кг (6 ккал/кг).

В СССР, ФРГ и др. странах тепловые расчёты обычно ведут по низшей Т. с., в США, Великобритании, Франции - по высшей.

Т. с. может быть отнесена к рабочей массе топлива Q^P то есть к топливу в том виде, в каком оно поступает к потребителю; к сухой массе топлива Q^c; к горючей массе топлива Q^г, то есть к топливу, не содержащему влаги и золы.

Для приближённых подсчётов Т. с. определяют по эмпирическим формулам; например, Т. с. твёрдых и жидких топлив вычисляют по формуле Менделеева:

Q^P=81C^P+З00Н^р-26(О^р-S^p_л) - 6 (9H^p+W^P),

где Ср, H^p, Ор, S^p_л, W^p - содержание в рабочей массе топлива углерода, водорода, кислорода, летучей серы и влаги в \% (по массе).

Для сравнительных расчётов используется так называемое Топливо условное, имеющее удельную Т. с., равную 29308 кдж/кг (7000 ккал/кг).

И. Н. Розенгауз.

теплота парообразования, количество теплоты, которое необходимо сообщить веществу в равновесном изобарно-изотермическом процессе, чтобы перевести его из жидкого состояния в газообразное (то же количество теплоты выделяется при конденсации пара в жидкость).

Т. и. - частный случай теплоты фазового перехода (См. Теплота фазового перехода) I рода. Различают удельную Т. и. (измеряется в дж/кг, ккал/кг) и мольную Т. и. (дж/моль).

------------------------------------------------------------------------------------------------------------

| Вещество | t_кип, ° С | L_исп, | L_исп, дж/кг |

| | | ккал/кг | |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Водород | -252,6 | 107 | 4,48․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Азот | -195,8 | 47,6 | 1,99․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Спирт этиловый | 78,4 | 216 | 9,05․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Вода | 100 | 539 | 22, 6․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Ртуть | 357 | 69,7 | 2,82․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Свинец | 1740 | 204 | 8,55․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Медь | 2600 | 1150 | 48,2․10⁵ |

|----------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Железо | около 3200 | 1460 | 61,2․10⁵ |

------------------------------------------------------------------------------------------------------------

В таблице приведены значения удельной Т. и. L_исп ряда веществ при нормальном внешнем давлении (760 мм рт. ст., или 101325 н/м²) и температуре кипения t_кип.